塑性力學中用全量應力和全量應變表述彈塑性材料本構關係的理論，又稱塑性變形理論。1924年H.亨奇從變分原理出發，得出瞭一組關於理想塑性材料的全量形式的應力-應變關係（即本構關係）。此後，蘇聯的A.A.伊柳辛提出簡單載入定理，使全量理論更為完整。全量理論的本構方程在數學表達上比較簡單，但它不能反映複雜的載入歷史，在應用上有局限性。
在載入過程中，若應力張量各分量之間的比值保持不變，按同一參數單調增加，則載入稱為簡單載入，不不滿足這個條件的叫復雜加載。在簡單加載下，用全量應力和全量應變表達的本構方程為：
sij＝2GSeij，
式中 sij和 eij分別為應力偏量的分量和應變偏量的分量； GS= σ/ 3 ∈，其中
稱為等效應力，
稱為等效應變。在全量理論中，為簡化起見，假設在簡單加載條件下
σ-
∈曲線是單值對應的，並和簡單拉伸時的應力-應變曲線一樣。在上述的全量理論中，應力和應變之間存在著一一對應的關系。塑性全量理論的使用受到簡單加載的限制。在實際計算中使用全量理論，嚴格地說，要求結構內部每一質點的材料都經歷簡單加載的歷史。但實際結構大多數是在非均勻應力條件下工作的，要保證結構內部每一點都滿足簡單加載條件，對於結構所承受的載荷和結構的材料必須提出某些要求。伊柳辛指出，如果滿足如下的四個條件，結構內各點都經歷簡單加載：①小變形；②所有外載荷都通過一個公共參數按比例單調增加，如有位移邊界條件，隻能是零位移邊界條件；③材料的等效應力
σ和等效應變
∈之間的關系可以表示為冪函數形式
σ＝
A
∈
n；④材料是不可壓縮的。這就是簡單加載定理。
進一步的研究還表明，全量理論不僅在簡單加載的條件下適用，對於某些偏離簡單加載的加載路徑也適用。至於在一般情況下應力路徑偏離簡單加載路徑多遠仍可使用全量理論的問題，還需要繼續從理論和實驗兩方面進行研究。由於全量理論的公式比較簡單，應用於實際計算比塑性增量理論方便，因此，使用相當廣泛。