流體力學中同連續性方程相聯繫的一個標量函數,它在流體平面運動和軸對稱運動中有重要應用。不可壓縮流體和定常可壓縮流體的連續性方程可寫成:
▽·(ρν
![](/img1/13858.gif)
)=0, (1)
式中
![](/img1/13858.gif)
為速度矢量;
ρ為流體密度;
ν=0和
ν=1分別對應於不可壓縮流體和定常可壓縮流體情形。由方程(1)容易看到存在著矢勢
B,使下式成立:
ρν
![](/img1/13858.gif)
=▽×
B, (2)
式中
B稱為廣義流函數。在平面運動和軸對稱運動這兩種特殊情形下,
B隻有一個非零分量,如果引進流函數將帶來以一個函數代替兩個速度分量函數的好處。在平面運動情形下,連續性方程在直角坐標系中可以寫成如下的形式:
![](/img1/13859.gif)
,
式中
u、
v為速度矢量在
x、
y軸方向上的分量。由此推出存在流函數
Ψ,使得:
![](/img1/13860.gif)
。
顯然,此時有
B=(0,0,
Ψ),
Ψ稱為平面運動的流函數。在軸對稱運動中,取柱坐標系(
r,
φ,
z)和球坐標系(
r,
φ,
θ),連續性方程可分別寫為:
(3)
式中
vr、
vz和
vr、
v
θ分別為速度矢量在柱坐標系
r、
z軸上和球坐標系
r、
θ軸上的分量。由式(3)推出存在著流函數
Ψ,使得:
![](/img1/13862.gif)
; (柱坐標)
![](/img1/13863.gif)
。(球坐標)
容易驗證,此時矢勢具有下列形式:
Ψ稱為軸對稱運動的流函數,也稱為斯托克斯流函數。
對於不可壓縮流體,流函數具有下列四個性質:①Ψ可加上任一常數而不影響對流體的運動的描述。②Ψ為常數的曲面是流面。③在Oxy平面上或θ=π/2的平面上取一曲線弧AB,則通過以AB為底、高為單位的曲面(平面情形)或通過以AB為母線的旋轉曲面(軸對稱情形)的流量Q與流函數在A、B兩點上的值ΨA和ΨB之間存在如下關系:
式中
ν=0和
ν=1分別對應於平面和軸對稱情形。④在單聯通區域內若不存在源、匯(見
源流、
匯流),則流函數
Ψ是單值函數。若單聯通區域內有源、匯或在多聯通區域內,則
Ψ一般是多值函數。
如果不可壓縮流體的運動是無旋的,則▽×
![](/img1/13858.gif)
=
0。在直角坐標系中無旋條件給出
![](/img1/13868.gif)
,由此推出,流函數
Ψ滿足拉普拉斯方程Δ
Ψ=0,因而是調和函數。在柱坐標系和球坐標系中,無旋條件要求:
![](/img1/13869.gif)
, (柱坐標)
![](/img1/13870.gif)
, (球坐標)
於是
Ψ滿足下列方程:
D2Ψ=0,
式中D
2為廣義斯托克斯算符,它在柱坐標系和球坐標系中的表達式分別為:
![](/img1/13871.gif)
, (柱坐標)
![](/img1/13872.gif)
。(球坐標)