在相互作用的粒子系統中引入的非真實勢。研究實際氣體和固體的能帶等問題時，採取引入贗勢的辦法可使問題簡化。
研究二粒子系統散射問題時，由於真實作用勢十分複雜，常把粒子當作剛球處理，使用剛球勢（在r＝a處有陡峭的無限高勢壘，a是粒子的半徑，r是粒子間的距離）。這時系統質心的薛定諤方程是
k為相對波數。方程在r＞ɑ處的球對稱解（k→0的S散射）為
式中
C為一常數。若引入一個算符
到薛定諤方程中[
δ(
r)是
δ函數]，使方程變形為非齊次方程
則在k→0和r≥ɑ處ψe(r)和ψ(r)滿足相同的方程和邊界條件ψe(ɑ)=0，且有相同的函數形式。算符
在薛定諤方程中起著勢的作用。這種人為地引入的勢不是剛球模型中的真實勢，故稱作贗勢。由於在勢中引入瞭
δ函數，這種勢可看作是在
r=0處的勢源。擴展到任意
k值（非球對稱情況）時則需作改正。精確算出的 S波散射的贗勢算符應是
其中
η0是剛球勢的S波相移，具有關系
於是非齊次薛定諤方程右方所對應的各級數項分別相應於S波散射、P波散射、D波散射等效應。
可見，引入贗勢，就可以用r＝0處勢源的非齊次方程和邊界條件 ψe(ɑ)=0代替剛球勢的齊次方程和邊界條件，並用相移η0代替相對波數 k來表示系統的所有能級，這樣，就便於深入討論剛球模型的二體問題。這個方法可以推廣到非常稀疏的N個粒子組成的氣體系統。