微分拓撲的一個重要分支。通常是指兩部分內容:一部分是微分流形上可微函數的莫爾斯理論,即臨界點理論;另一部分是變分問題的莫爾斯理論,即大範圍變分法。確切地說,假設fn維微分流形M上的實值可微函數,f的臨界點p是指梯度向量場gradf的零點,即在局部坐標下使得

的點。 f的全部臨界點的性態與流形 M本身的拓撲結構有密切的關系,探索這些關系就是臨界點理論的主要任務。例如,著名的莫爾斯不等式就是這樣一種關系:

M0R0

M1-M0R1-R0

   ……

Mk-Mk-1+…±M0Rk-Rk-1+…±R0

   ……

Mn-Mn-1+…±M0=Rn-Rn-1+…±R0

式中 R kn維閉流形 Mk維模2貝蒂數,即同調群 h k( MZ 2)的秩, M kM上非退化函數 f的指數為 k的臨界點的個數。這裡說 f是非退化函數,是指 f的任何臨界點 p均非退化,即在局部坐標下 fp處的黑塞矩陣 之秩為 n;這個矩陣的負特征值的個數稱為臨界點 p的指數。莫爾斯不等式是H.M.莫爾斯本人在20世紀20年代建立的基本結果,後來有瞭遠為一般的結果。例如,考慮圖 1 中環面 M關於水平切面 V的高度函數 fMR,其中 pqrsf的四個非退化臨界點,其指數分別為0,1,1,2,因為可以適當選擇局部坐標,使得在 p的鄰近 f= f( p)+ x 2+ y 2(旋轉拋物面),在 q的鄰近 f= f( q)- x 2+ y 2(鞍面),在 r的鄰近 f= f( r)- x 2+ y 2(鞍面),在 s的鄰近 f= f( s)- x 2- y 2(旋轉拋物面)。命 不難看出,當 α由小變大經過各個臨界值時, M α的同倫型發生表 中所列的變化。

  可見,當α從小變大經過指數為λ的臨界點時,Mα的同倫型變化相當於粘上一個λ維胞腔,從而整個環面M的同倫型相當於由一個0維胞腔、兩個一維胞腔以及一個二維胞腔組成的CW復形,這樣就把M的同倫型與f的臨界點的性態聯系起來瞭。如果把這個事實推廣到一般情形就是:

  臨界點理論的基本定理 命M是微分流形,fMB是非退化函數,並且任何Mα都是緊致集。於是,每個Mα都具有一個有限CW復形的同倫型,從而整個M具有一個至多是可數的CW復形的同倫型:對於指數為λ的每個臨界點,這個復形有一個λ維胞腔。

  臨界點理論的應用中最完美的是對測地線問題的應用,這就是變分學的莫爾斯理論。例如,考慮完備黎曼流形M上兩個固定端點pq之間的測地線問題,即是使弧長為極小的變分問題:

式中 ω:[0,1]→ M表示 M上的逐段光滑道路, ω(0)= pω(1)= q;這個變分問題的泛極線就是所謂測地線。於是,從 pq的所有光滑測地線的性態與流形 M的拓撲結構之間是否有什麼關系,這就是大范圍變分學要研究的主要問題,可以應用臨界點理論的框架得到相似的結果。命 Ω= Ω( Mpq)表示 M上從 pq所有逐段光滑道路組成的空間,具有尺度拓撲。

式中ρ 表示 M上由黎曼尺度導出的距離函數;

表示 ω上的弧長。

  大范圍變分學基本定理 命M是完備黎曼流形,pqM沿任何測地線不共軛,則Ω(Mpq)具有可數CW復形的同倫型:對於從pq每條指數為λ的測地線,這個復形有一個λ維胞腔。

  隨著拓撲學的發展,莫爾斯理論本身也有很大的飛躍。例如,由於臨界點定義為梯度向量場gradf的零點,自然可以考慮n維閉流形M上一般向量場X的零點與M的拓撲結構之間的關系,即M上的動力系統

的奇點與 M的拓撲結構的關系。S.斯梅爾在某些假設下得到瞭形式相同的莫爾斯不等式,不過這時 M k= α k+ b k+ b k+1α k表示向量場 Xk型零點的個數, b k表示 k型閉軌線的條數。斯梅爾正是在這個基礎上完成瞭他關於高維龐加萊猜想的卓越工作,這是微分拓撲學的重大成就之一。其次,由於測地線問題是一維變分問題,本來是無限維的空間 Ω才能化為有限維流形應用臨界點理論來處理。但一般的多維變分問題就無法做到這一點,因而要求發展無限維流形上的臨界點理論,直接處理相應的無限維空間 Ω,從而把原來的兩個方面統一起來。

  

參考書目

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 H.賽弗爾、W.施雷法著,江嘉禾譯:《大范圍變分學》,上海科學技術出版社,上海,1963。(H.Seifert und W.Threlfall,variationsrechnung im Grossen,Chelsea Pub.Co.,1948.)

 S.Smale,Morse Inequalities for a Dynamical Systems,Bull.Amer.Math.Soc.,Vol.66,pp.43~49,1960.

 R.S.Palais,Morse Theory on Hibert Manifolds,Topology,Vol.2,pp.299~340,1963.

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