對於封閉系統,將熱力學第一定律與熱力學第二定律相結合,可以得到如下一組關係式:
dU=TdS-pdV (1)
dH=TdS+Vdp (2)
dA=-SdT-pdV (3)
dG=-SdT+Vdp (4)
式中 U為 內能; H為 焓; A為 亥姆霍茲函數; G為 吉佈斯函數; S為 熵; T為熱力學溫度; V為體積; p為壓力。這一組關系式就稱為封閉系統的熱力學函數基本關系式。式(1)~(4)隻適用於內部平衡且不做非體積功的封閉系統。利用上述基本關系式的積分,可以求得一個封閉系統經歷一個任意可逆過程後狀態函數的變化。對於隻由兩個獨立變量便可描述的封閉系統(即沒有不可逆的化學變化和相變化的封閉系統),上述基本關系式實際上可看作狀態函數U、H、A和G的全微分表達式。無論過程是否可逆,它們的積分都存在,且隻由系統的始、終態決定。因此,對這樣的系統,不可逆過程的狀態函數的變化,也可由上述基本關系式積分求得。
利用封閉系統的熱力學基本關系式,還可以推導出許多重要的關系式。例如,從式(1)~(4)可導出:
T=(дU/дS)V=(дH/дS)p (5)
p=-(дU/дV)S=-(дA/дV)T (6)
V=(дH/дp)S=(дG/дp)T (7)
S=-(дA/дT)V=-(дG/дT)p (8)
利用數學上的全微分性質,還可由式(1)~(4)導出:
(дT/дV)S=-(дp/дS)V (9)
(дT/дp)S=(дV/дS)p (10)
(дS/дV)T=(дp/дT)V (11)
(дS/дp)T=-(дV/дT)p (12)
式(9)~(12)稱為麥克斯韋關系式組。利用此關系式,可把一些實驗上難以測量的量〔如(д S/д p) T〕轉化為易於測量的量〔如(д V/д T) p〕。利用麥克斯韋關系式,可從式(1)和(2)導出:
(дU/дV)T=T(дp/дT)V-p (13)
(дH/дp)T=-T(дV/дT)p+V (14)
式(13)、(14)描述瞭系統的內能 U和焓 H隨系統的體積和壓力的變化關系,通常稱為熱力學狀態方程。對化學組成可變的均相系統,式(1)~(4)可改寫為:
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(15)
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(16)
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(17)
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(18)
式(15)~(18)稱為開放系統的熱力學函數基本關系式。式中μB為系統中物質B的化學勢;dnB為物質B的物質的量的微小變化值。
如果系統在變化過程中除體積功和化學功外還有其他功(如電、磁、表面功等),則熱力學函數基本關系式的形式為
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(19)
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(20)
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(21)
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(22)
式中W′為除體積功以外的其他功。