等強度源流和匯流的一種組合，其中點源和點匯無限接近並保持強度和距離的乘積等於一常數值。設O點和O′點上分別有強度均為Q的點匯和點源（圖1），
它們對空間中任一點P所感生的
速度勢ф為：
，
式中
r和
r′分別為
O和
O′到
P的距離。令
O′趨於
O，並要求
Q·
OO′→
m，得偶極子速度勢的表達式：
式中
為函數
在
L方向上的方向導數；
θ為
L和
OP的夾角；
m為偶極矩矢量，其大小為
m，方向由匯到源，可見偶極子有方向性。從匯向源引出的直線是偶極子的軸線。取球坐標系，使方程中的
θ和球坐標系中的坐標
θ重合。根據軸對稱性，存在著
流函數
Ψ，使
式中
vr、
vθ為
r、
θ方向的速度分量，積分之，得：
，
這裡約定
θ＝0時
Ψ＝0。在柱坐標系中，偶極子的ф和
Ψ的表達式為：
。
對平面偶極子進行完全類似的定義和討論，可得ф和
Ψ的表達式：
它的復變解析函數（即復位勢）的表達式為：
式中
，
β為
OL與
x軸的夾角（圖1）。偶極子流的流線族和等勢線族如圖2、圖3所示，它們顯然是正交的。在二維偶極子流中，流線是圓心在
y軸上的圓，而等勢線則為圓心在
x軸上的圓（圖2）。在三維偶極子流中，等勢線和流線組成的正交曲線網和二維情形相似，但它們的形狀已經不是圓瞭（圖3）。
偶極子流是一種重要的基本流子，它和其他基本流子疊加在一起，可以得到一些很典型的流動。例如均勻流同一個方向與均勻流相反的平面偶極子疊加，得到均勻來流繞圓柱的流動；均勻流同一個方向與均勻流相反的三維偶極子疊加，則得均勻來流繞圓球的流動(圖)，其速度勢ф的方程為：
，
式中
V
∞為均勻來流的速度；
α為圓球半徑；
r、
θ為球極坐標。和三維點源一樣，三維偶極子也可以連續地分佈在曲線、曲面或體積內，使單位長度、單位面積或單位體積上的強度保持有限，從而為解決繞流問題提供另一類奇點組合。例如，沿圓周均勻分佈偶極子強度，使偶極子軸線與圓周所在的平面垂直，再在偶極子的負軸方向疊加一均勻流動，就可得到繞圓環形物體的流動。