雙原子分子通常同時具有振動和轉動,振動能態改變時總伴隨著轉動能態的改變,產生的光譜稱為振動-轉動光譜,其波長範圍一般位於紅外區。
雙原子分子的純振動 作為初步近似,可以先忽略雙原子分子的轉動,隻考慮分子的振動。實際分子的原子核振動不是嚴格的簡諧振動。採用非簡諧振子模型,把品質為 M1和M2的原子核相對振動視為具有折合質量
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相應的光譜項為
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式中h為普朗克常數,с為真空中光速,υ為振動量子數,
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如圖1中實曲線所示。式中De稱為分子離解能,β是與電子態有關的參數。取r=re處的勢能 U=0;當r→∞時,勢能曲線趨於水平漸近線,這時分子被離解。從勢阱底部算起的離解能是 De,從υ=0能級算起的離解能是D0(見分子的離解能)。
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雙原子分子的振動-轉動 同時考慮分子的振動和轉動時,轉動能量可以看成是振動能量的微擾。
按照轉動振子模型,對給定非簡諧振子勢能曲線的確定電子態,振動-轉動能級的能量值可用下式表示
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相應的光譜項為
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式中Bv、Dv是振動態υ的轉動常數。轉動振子光譜項表示為非簡諧振子振動光譜項G(υ)與轉動光譜項 Fv(J)之和,其中轉動譜項不僅與轉動量子數J 有關,而且由於分子的振動-轉動相互作用,還與振動量子數υ有關。
雙原子分子的振動-轉動光譜 按照量子力學理論,雙原子分子在電子態內的振動-轉動能級間作電偶極躍遷,發射或吸收的光子(或譜線)波數
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式中 υ′,J′;υ″,J″分別為較高、較低能級的振動和轉動量子數,用虛線表示的
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轉動振子電偶極躍遷的選擇定則,是
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用低分辯率光譜儀器研究雙原子分子的振動-轉動近紅外吸收光譜時,隻能觀察到最強的υ″=0至υ′=1躍遷的基頻帶和次強的υ″=0至υ′>1躍遷的泛頻帶的粗結構。通過振動-轉動光譜的研究,可確定we和wexe等分子振動常數,並可進一步得出分子的力常數Ke和離解能De。表1列出一些從雙原子分子光譜獲得的有關分子常數的數值。
一些從雙原子分子光譜獲得的電子基態中的分子常數![](/img3/23778.jpg)
由式(6)可得出雙原子分子振動-轉動光譜近似波數。對應ΔJ=1,J′=J,J″=J-1的R支躍遷光譜線波數為
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對應ΔJ=1,J′=J-1,J″=J的P支躍遷光譜線波數為
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由此可見,雙原子分子的振動-轉動光譜是由一系列轉動譜線組成的譜帶(圖2)。
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由足夠高分辨率的紅外光譜儀即可觀察到雙原子分子振動-轉動近紅外光譜的轉動結構,這樣,通過雙原子分子振動-轉動光譜的研究,可確定B
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雙原子分子振動-轉動光譜的強度分佈 雙原子分子振動-轉動光譜的強度不僅依賴於相應躍遷幾率和譜線頻率v,且與分子數目按能級的初始分佈有關。在熱平衡狀態下,分子在各振動能級上的佈居數按玻耳茲曼分佈律分佈(見玻耳茲曼統計)。即各振動能級上的分子數近似與exp[-G0(υ)hс/kT]成正比,k為玻耳茲曼常數,T為絕對溫度, G0(υ)是以最低振動態(υ=0)算起的振動光譜項值。因此室溫下分子幾乎全部處於最低的振動能級,在振動吸收光譜中,顯示較強的基頻振動帶。同一振動吸收帶內,轉動譜線強度還隨較低振動-轉動能級的轉動量子數J″分佈。R(J″)支譜線強度近似正比於
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P(J″)支譜線強度近似正比於
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圖3為CO分子的基頻振動吸收帶內各轉動線的計算相對強度。當溫度升高時,R支和P支的強度極大值所對應的J值移向較高的數值,譜帶的強度也向較大的J值延伸。這表明高溫下,較大J值的轉動能級上的分子數目有所增加。
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