一種計算靜電場或穩定電磁場的方法。W.湯姆孫(即開爾文)於1848年提出，最先用於計算一定形狀導體面附近的電荷所產生的靜電場，叫做電像法；後來發展到可以計算某些穩定電磁場，現在稱做鏡像法。在電荷的附近出現導體面（或介質分介面）時，這些面對電場有影響。鏡像法就是利用已經熟悉的靜電學知識，通過在這些面的另一側適當位置，設置適當量的假想電荷（稱為電荷的像或像電荷），等效地代替實際導體上的感應電荷或電介質介面上的極化電荷，以保證場的邊界條件得到滿足。根據靜電唯一性性定理，在求解區域中，源電荷與像電荷產生的電場就是實際存在的電場。鏡像法常常很簡便地得到場的解析解，但隻有邊界面幾何形狀很簡單的情形才可能成功地設置電像，故不是普遍適用的方法。目前，鏡像法已不限於靜電學范圍，它已應用於計算穩恒磁場，穩恒電流場和天線的輻射場等不少重要的電磁場問題。
現用簡單的例子闡明鏡像法。如圖1a所示，大地上方h米處有點電荷q，因為地表感應的面電荷密度N未知，所以不能用積分方法求解電場的V和E。但是，由於已經知道，圖1b為相距2h的正負點電荷在無限空間產生的靜電場，場中通過電荷聯線中點且與聯線垂直的無窮平面為一零等勢面，對比圖1a與圖1b，它們上部靜電場的邊界條件、點電荷q的位置及媒質的介電常數ε 都相同，根據唯一性定理，圖1b靜電場的上半部即圖1c，就是所求大地上方的靜電場。又如圖2a中，兩種電介質ε1與ε2以無窮平面分界。點電荷q在兩部分媒質中產生的靜電場E1與E1須分別用圖2b和圖2c求解。E1與E1在分界面上應滿足邊界條件：n×(E1-E2)＝0及 n·(ε1E1-ε2E2)＝0，據此確定兩電像的電荷為
及
再如圖3，第一象限空間外部為
μ＝
∞的理想磁介質，求解與界面平行的長直線電流
I產生的磁場，需要設置3個鏡像電流。根據
A
O及
B
O平面上邊界條件的要求
n×
H＝0，即磁力線與表面垂直，得出鏡像電流的方向都與給定的源電流方向一致。
參考書目
馮慈璋主編：《電磁場》(電工原理Ⅱ)，人民教育出版社，北京，1979。
J.D.Kraus and K.R.Canver，Electromagnetics，2nd ed.，McGraw-Hill，New York，1973.