在兩個懸掛點之間承受載荷的纜索。懸索中各點隻能承受張力，且各點的張力都是沿該點懸索的切線方向。懸索橋的主索和輸電線等都是懸索。
由於懸索的優點是其中各點隻承受張力而無彎矩，受力分析比較簡單，因而設計簡便可靠且能充分發揮鋼材性能，以達到節省材料、減輕重量的經濟效果。索系懸掛結構在現代已較廣泛地被採用於某些大跨度的建築結構中。例如懸索橋，其主索AB的兩懸掛點A、B等高，橋面所承受的載荷通過均佈的各吊索傳到主索上（圖1）。A、B之間的水平距離l稱為跨度。設每單位水平長度上所受載荷的大小為q，並取坐標系Oxy如圖1所示。略去懸索和吊索的自重，在懸索中任取在x軸上投影長為Δx的一微段CD，該段懸索在張力Ti、Ti+1和鉛垂載荷qΔx作用下平衡（圖2），
因而滿足下述平衡方程：
依次類推，可知懸索張力在各點的水平分量都為
H，故有：
或
。 （3）
由此可得懸索的撓曲形狀為一拋物線，其方程式為：
。
懸索中任意一點的張力
。懸索在最低點
O處的張力最小，
T
x=0=
H；在懸掛點處的張力最大
。
懸索最低點與懸掛點之間的鉛垂距離叫垂度，其值
。
載荷沿索長均勻分佈的懸索，如輸電線AB，其單位索長上的載荷為q。在懸索中任取一長為Δs的微段CD，作用在Δs上的鉛垂載荷為qΔs，則平衡方程（1）變為：
。 （4）
水平方向平衡方程與（2）相同。故這種懸索的微分方程為：
（5）
因
，故
d
T=
q
d
y。懸索中任一點的張力為：
T=qy+H，
式中 y為該點的縱坐標。可見，兩懸掛點處張力最大。如選取坐標系的原點在懸索的最低點，則（5）之解為：
， （6）
式中
是一常數；
H是懸索在最低點
O處的張力。其撓曲線形狀稱為懸鏈線。將式（6）右邊展開成級數，有：
（7）
如取上式右邊第一項作為近似值，則
，為一拋物線。許多國傢采用“拋物線”作懸索計算理論。當中央撓度系數
n=
f0/
l0(圖3)增大到0.08以後，這理論的誤差顯著增大。20世紀60年代，由於大跨距單跨索道、懸掛式屋蓋結構以及大跨度的橋梁等懸索工程設計的需要，中國學者自（7）截取二項作為二次近似理論。懸索曲線為四次代數方程：
。
這樣修改的懸索計算理論同現有的“拋物線”理論比較，能擴大計算范圍兩倍左右。
參考書目
單聖滌、李飛雲、陳潔餘、朱祖楞著：《懸索曲線理論及其應用》，湖南科學技術出版社，長沙，1983。