流體系統每一部分的熵在運動過程中都保持不變的一種流動。等熵流動要求每個流體質點的熵在流動過程中保持不變，即
，
式中
S為熵；
v為速度；
t為時間；
為
隨體導數；▽為梯度算符。在等熵流動中，雖然每個流體質點的熵保持不變，但不同流體質點的熵可以有不同的值，因而整個流場內的熵並非常數。如果流場在初始時刻是勻熵的（即各流體質點的熵相同），則等熵流動將使流場在任何時刻都是勻熵的，即
S等於常數。有人把這種運動也稱為等熵流動。
可逆的絕熱流動都是等熵流動，不可逆的絕熱流動則是不等熵的，由熱力學第二定律可知熵總是增加的，即
。用熵表示的能量方程為：
，
式中
ρ為密度；
T為熱力學溫度；
k為熱導率；ф為粘性耗損項。因此，要保持
，必須使熱傳導項與粘性耗損項正好抵消，這在實際上是很難實現的。因此，有時把等熵流動和可逆的絕熱流動看成是等同的。從能量方程還可看出，忽略粘性和熱傳導的流體連續運動一定也是等熵流動。
對於比熱為常數的完全氣體，熵表為：
，
式中
CV為定容比熱；
為氣體
比熱比，
Cp為定壓比熱；
p為壓力；
C為常數。從等熵方程
可得出
。它同連續性方程
和運動方程
一起，構成瞭經典氣體動力學的封閉運動方程組。
參考書目
H.W.李普曼、A.羅什柯合著，時愛民等譯：《氣體動力學基礎》，機械工業出版社，北京，1981。(H.W.Liepmann and A.Roshko，Elements of Gasdynamics，John Wiley &Sons，New York，1957.)