氣體分子運動論的基本方程，因L.E.玻耳茲曼於1872年首先提出而得名。它是一個非線性積分微分方程，用於描述氣體分子速度分佈函數的變化。它對研究稀薄氣體動力學有重要意義。
根據質點分子或光滑球分子速度分佈函數f（x，v，t>）的定義，在時刻t，x鄰近的物理空間體積元（記為dx≡dx1dx2dx3）內，速度在靠近v的速度空間元(記為dv≡dv1dv2dv3)內的分子數目是fdxdv。對於單一組元且相互作用勢為球對稱的氣體分子，如果作用在分子上的外力為F，則速度分佈函數f滿足下述玻耳茲曼方程：
式中
m為分子質量；
g為碰撞前速度分別為
v、
v
1的兩個分子的相對速度值；
B為假設第一個分子靜止時，第二個分子運動軌跡的漸近線到第一個分子重心的垂直距離；
ε為第二個分子運動軌跡平面同通過第一個分子重心並與相對速度平行的某一固定平面之間的夾角。
f
1≡
f（
v
1），
f′≡
f(
v′)，
f
1
′≡(
v
1
′)，
v′、
v
1
′是碰撞前速度為
v、
v
1的兩個分子碰撞後的速度。式(1)中右端是對所有可能的
B、
ε、
v
1之值求積分，稱為碰撞積分，代表由於分子相互碰撞引起的
f的變化。上述方程隻適用於質點分子或光滑球對稱分子。
對於一般剛性分子，速度分佈函數有六個位置變量和六個速度變量。因為，若分子為非球對稱的剛體，除用x決定平動外，還需有三個決定方位的角變量。如果分子表面不光滑，則除瞭速度v外，尚需有表征分子運動狀態的三個角速度分量。
直接求解玻耳茲曼方程十分困難，平衡狀態的麥克斯韋速度分佈實際上是已知的僅有的精確解：
f0=(ρ/m)(h/π)3/2exp(-hv2)， (2)
式中h=m/2kT；k為玻耳茲曼常數；ρ、v和T為平衡態下的密度、速度和溫度。為瞭簡化，通常提出所謂模型方程，用以近似地代替玻耳茲曼方程。最簡單而常用的方程是所謂B-G-K-W方程，它用v(f0－f)（稱為弛豫項）代替玻耳茲曼方程右端的碰撞積分，即
， (3)
式中
v為碰撞頻率；
f
0為由式(2)給出的局部麥克斯韋分佈。但式(2)中可調參量
ρ、
v、
T應與由解
f給出的局部密度、速度、溫度相同。B-G-K-W方程滿足質量、動量、能量在碰撞前後守恒和其解漸近趨於麥克斯韋分佈的條件。它比較簡單，且能給出與玻耳茲曼方程近似的結果，因而常被用來代替玻耳茲曼方程。
參考書目
S.Chapman and T.G.Cowing，The Mathematical Theory of Non-uniform Gases，3rd ed.，Cambridge Univ.Press，London，1970.
C.Cercignani，Mathematicl Methods in Kinetic Theory，Plenum Press，New York，1969.