由兩面天線組成的射電望遠鏡。兩面天線分設在距離為D的基線兩端，它們接收同一個天體“點源”所發出的波長為λ的射電信號，經過等長的傳輸線，使信號在接收機內相加或相乘，則所檢測到的輸出功率，將隨地球自轉而呈現準正、餘弦形狀的幹涉圖形（見射電幹涉儀）。若天體射電波的波前平面與幹涉儀基線的交角為θ，則兩個天線收到的信號的程差將為Dsinθ，從而得出兩路信號之間的相位差
，兩路迭加之後的輸出功率正比於
cos
φ。天體的周日運動使
θ隨時間
t而變化，從而使
φ發生變化，產生瞭幹涉圖形
cos
φ(
t)。這種圖形通常稱為幹涉條紋。如果射電源不是點源，而是具有一定的角徑△
θ，則幹涉儀在同一時間收到的信號將是來自
θ到
θ+△
θ的空間范圍內。在這個范圍內不同方向的信號成分將有不同的相位差。假設其相應的范圍為
φ到
φ+△
φ，而且這些信號成分的幅度相等，則迭加後的輸出功率將正比於
。與點源的情況(點源即相當於△
φ=0)相比，幹涉條紋的幅度，將按照
隨△
φ的增大而下降。當 △
φ=
2
π時，條紋將完全消失。這說明幹涉儀對大的“面源”是不敏感的。因此，用它來觀測小角徑的射電源時，條紋將不受到背景射電的影響。實際上，迄今相當一部分
射電源的精確定位，是由雙天線幹涉儀完成的。其原理是:當條紋出現峰值時，
φ=0，因而可以定出射電源此時處於
θ=0的方向（當然，峰值可以發生在
φ=0，
2
π，
4
π，…，它們相當於不同的射電源方向，必須用另外的條件來判斷真正的方位）。如果射電源有一定的角徑，通過幹涉條紋的幅度，可估計出角徑的大小。對於基線距離為3，000米左右的幹涉儀，在10厘米左右的波長上，對射電源的位置測量精度可優於1″，但是，測量射電源的細節和前面說過的“面源”，雙天線幹涉儀是無能為力的。
從
的關系可以看出，當接收機系統的頻帶寬度為△
ν時，△
ν范圍內的各個不同波長的信號也將有不同的相位差，而這種相位差的值
等於
。因此，和前面所說的情況一樣，條紋幅度也會降低。不同的是，當
φ為0時，△
φ也為0。所以，在
θ為0的方向附近，這種由頻寬引起的條紋損失並不嚴重。
φ愈大，損失也愈大。通常使用人工延遲（如加“延遲線”）的辦法，使兩路信號沒有相位差，以消除這種影響。