磁化過程

　　使原來不顯示磁性的物體在磁場中獲得磁性的過程。理論和實驗證明，一塊狀鐵磁體在磁中性狀態下分為若幹自發磁化區域，即磁疇。當外磁場H＝0時，各磁疇的合磁矩等於零

(1)

式中VV_i是第i個磁疇的體積，θ_i是第i個磁疇的磁矩M_s與某一特定方向（如磁場方向）間的夾角。

　　當加上外磁場時，鐵磁體被磁化，沿H方向出現磁化強度δM_H，由式(1)得

(2)

上式中的第一項表示各磁疇中的M_s的大小和方向不變，而疇的體積發生變化。自發磁化強度M_s的方向靠近H的那些磁疇長大，而M_s的方向與H的夾角大的那些磁疇縮小。這一過程是通過磁疇間界壁（即磁疇壁）的位移實現的，故稱為疇壁位移過程，簡稱壁移過程。第二項表示各疇的M_s的大小及體積V_i不變， 但M_s的方向改變，轉向外磁場H的方向，故稱為磁疇轉動過程，簡稱疇轉過程。通過壁移及疇轉過程，M_s完全沿H方向取向， 此時達到技術磁飽和。技術飽和磁化強度就等於該溫度下的自發磁化強度。壁移和疇轉過程有可逆和不可逆兩種。第三項表示M_s本身數值的增加。這是由於強磁場的作用克服瞭熱擾動的影響，使單位體積內平行於磁場的自旋磁矩數增加。此過程與順磁性有類似之處，故稱為順磁過程。在極強的磁場中，鐵磁體的磁化強度趨於其絕對零度時的自發磁化強度值。一般情況下順磁過程對磁化強度的增加貢獻很小，所以鐵磁體磁化曲線的進程主要取決於前兩種技術磁化過程。一般地說，在弱磁場中，壁移過程占主導，接著是疇轉過程，隻有在強磁場中才有較明顯的順磁過程。

　　附圖示出鐵型晶體磁化過程的示意圖。在起始狀態（0點），樣品中形成閉合的磁疇結構。加上磁場後，在弱場范圍(0-a)發生可逆壁移過程，磁化強度隨H的變化緩慢。當H增大到磁化曲線比較陡峻的區域(a-b)，發生不可逆壁移過程，出現階躍式的磁化(稱為巴克好森跳躍)。在曲線拐點處(c點)，樣品處於單磁疇狀態，磁場再增大時，依次發生疇轉過程及順磁過程。

　　

參考書目

　郭貽誠編著:《鐵磁學》，高等教育出版社，北京，1965。

　北京大學物理系“鐵磁學”編寫組編:《鐵磁學》，科學出版社，北京，1976。

　李蔭遠、李國棟編：《鐵氧體物理學》，修訂版，科學出版社，北京，1978。

　戴禮智編著：《金屬磁性材料》，上海人民出版社，上海，1973。