噪音源很多，從輻射聲波的機理來看，有點源（簡單聲源）、偶極子源和四極子源等基本類型。實際的聲源可以看成是這些聲源的疊加。研究點源、偶極子源和四極子源的輻射特性，對噪音源輻射的研究，有普遍的和實際的意義。
點源 在空間某點上品質流率隨時間改變時就形成點源。點源的聲輻射是無指向性的。設簡諧點源的運動為：
S(
式中ρ和c分別為環境媒質的密度和聲速；│Sω│為點源強度的有效值，等於
。均勻脈動球、簡單機械振動、脈動排氣、旋笛和有封閉音箱的揚聲器等，當輻射波長遠大於這些聲源的大小時都可近似地看作是點源。
偶極子源 由兩個無限接近（與波長相比較），強度相等，但相位相反的點源組成。偶極子源強度為一矢量，其值等於Sωd，d為負點源與正點源之間的距離。簡諧偶極子源的輻射功率為：
式中│Dω│為簡諧偶極子源強度的有效值。振動的球體、開口的揚聲器、風吹聲源、邊棱聲源、鑼等，當波長遠大於這些源的大小時，都可以看作是偶極子源。
四極子源 由無限接近（與波長相比較）、強度相等但方向相反的兩個偶極子源組成。兩個偶極子的空間排列可有九種不同的情況，其中有兩種基本組成，一種稱為等軸四極子，一種稱為軸向四極子，它們的強度是Sωd2，這兩種四極子有不同的指向性。任意的四極子可以分解為六個等軸四極子和三個軸向四極子。簡諧四極子的輻射功率為：
式中︱Qω︱│為四極子源強度的有效值。湍流輻射，如自由噴註的湍流輻射等是四極子源。
氣流的起伏運動是氣動聲源，起伏強度同平均流速有關。點源、偶極子源、四極子源的輻射功率分別同
、
和
成正比；其中
ρ和
c分別為環境媒質的密度和聲速，
l為源的線度，
v為平均流速。單位時間通過垂直於氣流的單位面積的能量為
，所以這三種源的輻射效率分別正比於
Mα、
Mα
3和
Mα
5；其中
Mα=
v/
c，為氣流馬赫數。因此，點源的輻射效率最高，四極子源最低。點源、偶極子源、等軸四極子源的輻射特性如圖。
脈動球 球表面沿半徑方向振動時就形成脈動球。球直徑小於1/3波長時，它的輻射性質與點源相同。直徑大於波長時，輻射聲功率為：
脈動球的輻射無指向性。
無窮障板中的活塞 假設圓形活塞完全是剛性的，活塞上各點的振動相位完全相同。活塞周圍的障板能使活塞前面和活塞後面的輻射互相不產生影響。那末，活塞聲源在距其中心為r，與其法線（主軸）成θ角的點上產生的瞬時聲壓p(r，t)為：
式中k=ω/c，α是半徑，Jι為貝塞爾函數。由上式可以看出，如kα＜0.5，即圓周小於半波長時，活塞聲源基本與點聲源的性質相同。kα>3時，即圓周大於三倍波長時，活塞輻射的指向性很強。大致說，圓周與波長的比kα與輻射角成反比：
kα≈100輻射角Ⓗ，或稱波束角，是主軸兩邊聲壓從最大值降低10分貝的方向間的角度，單位是度。很多噪聲輻射可用這種活塞表示。
勻速運動源的噪聲輻射 以勻速直線運動的簡諧點源為例說明運動聲源的輻射。當Mα＜1時，觀察者所接收到的頻率為：
當Mα>1時，為：
式中ω0為點源靜止的頻率；Mα為源運動的馬赫數，Mα=v/c，v為源運動速度；θ為源到觀察者的距離與源的運動方向之間的夾角。上式中的負頻率表示在聲源後發出的聲音先到達接收者。接收到的頻率和運動聲源的頻率不同，這個現象稱為多普勒效應。運動點源，在Mα>1和Mα＜1時，所輻射的聲功率都是：
式中W0為點源靜止時輻射的聲功率。
運動點源的指向性不同於靜止時的均勻指向。在亞聲速的情況下，源前方和後方的聲壓的比值為
。源後方的聲壓最小，隨著方向的改變，聲壓逐漸增加到源前方的最大聲壓值。
參考書目
P.M.Morse，& K.U.Ingard，Theoretical Acoustics，McGraw-Hill，New York，1968.