氣流以超聲速繞外鈍角（θ＞180°）膨脹加速的一種二維等熵流動。L.普朗特於1907年和T.邁耶爾於1908年分別就完全氣體的情況求出這種流動的解析解，這是對多維超聲速流動最早的理論貢獻，因而得名。圖1之a中畫出超聲速流膨脹加速的情形。馬赫數

1＞1的超聲聲速氣流沿直壁 AO流動， O點處壁面外折相當於氣流通道擴張，氣流發生膨脹加速。從對應於原始氣流的馬赫線（見 馬赫錐） OL 1開始，沿任一條流線，流速不斷增加，方向連續往下折轉，到最後與直壁 OB平行。普朗特和邁耶爾指出，在此問題中，不存在一個特征長度（例如球的特征長度是直徑，而角則沒有任何特征長度）。由此推得，在一條由折點 O發出的射線上，流動參量應該不變，而且還可證明這些線都是馬赫線。圖1之a中 L 1 OLn所圍的扇形區是一個膨脹加速區，其中的每一條射線都表示一道膨脹波。把膨脹加速區中的任一道膨脹波 OLi前後的流速分解為垂直和平行於波 OLi的兩個分量（圖1之b），分別以下標 n和 t表示，利用動量定理可以求得波後流速增加的微量 d v同氣流向下折轉的微量折角 d δ之間的關系：

式中 μ為馬赫角，它同馬赫數 的關系為

tgμ＝1/

。

上式可以積分，得出任意超聲速來流經膨脹區後氣流折角同馬赫數的關系。工程上為瞭便於計算，已經編制出現成的數值表。上述馬赫數 同折角 δ的關系也適用於勻直超聲速氣流繞外凸曲面的流動（圖2）。這時從壁面上任一點 P發出的馬赫線上的氣流參量不變，根據 P點壁面的切線相對於起始流的夾角 δ和起始流的馬赫數 1，就可以求得 P點和馬赫線 PQ上的氣流馬赫數 2。